8.如圖所示,某放射源放出的帶電粒子經(jīng)過某種方式篩選后,得到一束從原點O處沿同一方向射入第一象限,質(zhì)量均為m,電量均為+q的粒子,粒子初速度方向與x軸成θ角,但初速度大小從0到v0之間的值都有.在整個第一象限加上沿y軸負方向,大小為E的勻強電場,忽略重力以及粒子之間的作用力.
(1)初速度為v0的粒子軌跡頂點坐標;
(2)若在第一象限部分區(qū)域保留電場,其余部分電場都舍去,則可讓所有粒子通過保留電場區(qū)域后速度方向均沿x軸正方向.請寫出最小保留區(qū)域邊界方程,并在圖中大致畫出;
(3)若還要將(2)問中所有粒子匯聚在x軸上距原點O為L(足夠遠)的P點,在第一象限還應保
留哪一部分面積最小的勻強電場區(qū)域,請簡要說明并在圖中大致畫出.保留必要的電場后,不同初速度的粒子從O運動到P的時間不同,求出這些時間中的最小值.

分析 (1)粒子在電場中沿y軸方向做勻減速運動,x軸方向做勻速直線運動,根據(jù)運動的合成與分解求得軌跡頂點的位置坐標;
(2)電場的上邊界為最大速度時對應的軌跡方程(從出發(fā)到頂點部分),下邊界由不同速度的粒子頂點構成的方程;
(3)粒子在同一點射出,根據(jù)粒子在電場中運動的對稱性得出第一象限保留的電場區(qū)域面積,粒子在電場中水平方向的速度大小不變,故粒子運動最短時間對應粒子速度最大時的運動時間,根據(jù)速度時間關系求解即可.

解答 解:(1)初速度為v0的粒子到達頂點時
豎直方向:$\frac{qE}{m}t={v}_{0}sinθ$,
縱坐標為:y=$\frac{{v}_{0}sinθ}{2}t$=$\frac{m({v}_{0}sinθ)^{2}}{2qE}$
水平方向:橫坐標為:x=v0cosθ•t=$\frac{m{v}_{0}^{2}sinθcosθ}{qE}$
(2)每個粒子只要是在自己軌跡頂點出電場,即可水平出射,即:電場區(qū)域的下邊界由所有粒子軌跡定點構成,由(1)得:軌跡定點坐標為:
y=$\frac{m({v}_{0}sinθ)^{2}}{2qE}$,x=$\frac{m{v}_{0}^{2}sinθcosθ}{qE}$,
因為初速度v0為變量參數(shù),故兩式消去v0得頂點軌跡(電場區(qū)域下邊緣)方程為:
$y=\frac{sinθ}{2cosθ}x$=$\frac{tanθ}{2}x$
電場區(qū)域上邊緣方程,為初速度為v0的粒子軌跡方程(從出發(fā)到頂點部分):
t時刻粒子坐標為:x=v0tcsoθ,y=${v}_{0}tsinθ-\frac{qE}{2m}{t}^{2}$
兩式中消去時間t得:$y=xtanθ-\frac{qE}{2m{v}_{0}^{2}co{s}^{2}θ}{x}^{2}$
綜上:電場區(qū)域上邊界方程為:$y=xtanθ-\frac{qE}{2m{v}_{0}^{2}co{s}^{2}θ}{x}^{2}$
電場區(qū)域下邊界方程為:y=$\frac{tanθ}{2}x$
分布如圖所示:

(3)在電場中只受電場力運動的對稱性可知,要將所有已水平向右出射的粒子全部集中于P點,只需將(2)中的電場區(qū)域關于x=$\frac{L}{2}$對稱過去即可.
因為每個粒子水平方向一直都在做勻速直線運動,且水平位移都為L,故水平速度最大的時間最短,即初速度為v0的粒子運動時間最短,最短時間為:
${t}_{min}=\frac{L}{{v}_{0}cosθ}$
公布如下圖所示:

答:(1)初速度為v0的粒子軌跡頂點坐標為($\frac{m{v}_{0}^{2}sinθcosθ}{qE}$,$\frac{m({v}_{0}sinθ)^{2}}{2qE}$);
(2)若在第一象限部分區(qū)域保留電場,其余部分電場都舍去,則可讓所有粒子通過保留電場區(qū)域后速度方向均沿x軸正方向.最小保留區(qū)域上邊界方程為$y=xtanθ-\frac{qE}{2m{v}_{0}^{2}co{s}^{2}θ}{x}^{2}$,下邊界方程為y=$\frac{tanθ}{2}x$,大致如上圖所示;
(3)若還要將(2)問中所有粒子匯聚在x軸上距原點O為L(足夠遠)的P點,在第一象限還應保
留哪一部分面積最小的勻強電場區(qū)域,請簡要說明并在圖中大致畫出.保留必要的電場后,不同初速度的粒子從O運動到P的時間不同,這些時間中的最小值為$\frac{L}{{v}_{0}cosθ}$.

點評 弄清粒子在電場中的運動規(guī)律作出粒子可能的運動軌跡是正確處理問題的關鍵,注意粒子只在電場力作用下的對稱性是解決問題的關鍵.

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